On

Ширина интерференционной полосы

Posted by admin


Ширина интерференционной полосы

Из (2.5) следует, что в точке расположен максимум, соответствующий нулевой разности хода. Для него порядок интерференции . Это центр интерференционной картины. При переходе к соседнему максимуму меняется на единицу и — на величину .Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами) называетсяшириной интерференционной полосы.Из формулы (2.5) или (2.6) легко получить:

.

Отсюда следует, что ширина интерференционной полосы определяется выражением:

(2.7)

Согласно формуле (2.7), расстояние между полосами растёт с уменьшением расстояния между щелями и с увеличением расстояния до экрана . При , сравнимом с , расстояние между полосами было бы одного порядка с , и составляло бы несколько десятка мкм. В этом случае отдельные полосы были бы совершенно неразличимы, поскольку разрешающая способность глаза ≈ 0,1мм, а длина волны света ≈ 0,5мкм, т.е. на три порядка меньше. Для того чтобы интерференционная картина стала отчётливой, необходимо соблюдение упоминавшегося выше условия .

Период, положение и контрастность интерференционных полос зависят от основных параметров источников излучения: их длины волны (или частоты), начальной фазы, соотношения амплитуд, а также от взаимного расположения источников. Проследим это влияние на модельных экспериментах.

Влияние расстояния между источниками излучения на интерференционную картину продемонстрировано на рис. 2.5.

Рис. 2.5. Влияние расстояния между источниками на ширину интерференционных полос: в случае (а) расстояние в два раза больше, чем в случае (б).

На этом рисунке полосы от двух точечных источников в области чередования тёмных и светлых участков (гребней и впадин волн) соответствуют максимумам интерференционной картины, а расходящиеся веером серые полосы — интерференционным минимумам. Как и следует из формулы для ширины интерференционной полосы (2.7), при сближении источников (рис. 2.5б) период интерференционной картины возрастает.

Изменение длины волны источников моделируется на рис. 2.6. При неизменном расстоянии между ними с увеличением длины волны (рис. 2.6б) ширина интерференционной полосы возрастает, чтобы набрать прежнюю разность хода, теперь нужно большее расстояние.

Рис. 2.6. Влияние длины волны на ширину интерференционных полос:

в случае (а) длина волны в два раза меньше, чем в случае (б).

Введём в рассмотрение угол — угол, под которым видны щели S1 и S2 из центра интерференционной картины. Из рис. 2.7 видно, что , поэтому формулу для ширины интерференционной полосы (2.7) можно переписать в виде:

. (2.8)

Рис. 2.7

Таким образом, ширина интерференционной полосы пропорциональна длине волны и обратно пропорциональна углу, под которым видны источники волн из центра интерференционной картины.

2.2. Распределение интенсивности

Рассмотрим идеализированный случай, когда два одинаковых источника и в опыте Юнга строго монохроматические. В интересующую нас точку экрана колебания от этих источников будут приходить практически с одинаковой амплитудой . Тогда согласно формуле (1.3)

, (2.9)

где — разность фаз. Последнее выражение записано, используя формулу половинного угла из тригонометрии .

Разность фаз согласно формуле (1.14) равна .

Поскольку интенсивность , из (2.8)получим:

, (2.10)

где — порядок интерференции.

Из формулы следует, что если интерференция наблюдается, то интенсивность в максимумах равна при значении , а в минимумах при . При отсутствии интерференции , так как

Рис. 2.8. Распределение интенсивности на интерференционной картине
от двойной щели в случае монохроматической волны.

Естественно, что показанное на рис. 2.8 идеализированное распределение интенсивности существенно отличается от реального. Эти отличия обусловлены: во-первых, степенью монохроматичности и степенью пространственной когерентности используемого света, и, во-вторых, дифракционными явлениями.

В случае белого света интерференционная картина от двойной щели представляет собой чередование тёмных и разноцветных полос, параллельных друг другу (Рис. 2.9.).

Центральная полоса или нулевой максимум ( ) белого цвета, поскольку соответствует нулевому сдвигу фаз для всех компонент белого света. Остальные максимумы разложены в спектр. Но, начиная со второго максимума, интерференционные полосы перекрываются и далее исчезают.

Рис. 2.9.

Появление разноцветных полос, очевидно, связано с тем, что условия интерференции (1.16 и 1.18) для различных частотных компонентов белого света соблюдаются в пространственно различных точках экрана ( и ). Чем больше длина волны, тем дальше от центра располагается максимум или минимум для данной длины волны.

Из формулы ширины интерференционной полосы (2.7) следует, что:

. (2.11)

Измерив, расстояние между полосами , а также расстояние от щелей до экрана и расстояние между центрами щелей можно вычислить . Именно из опытов по интерференции света впервые Юнгом были определены длины волн для световых лучей разного цвета.

Предыдущая12345678910111213141516Следующая

Дата добавления: 2015-01-21; просмотров: 8944;

ПОСМОТРЕТЬ ЕЩЕ:

Ширина интерференционной полосы

Из (2.5) следует, что в точке расположен максимум, соответствующий нулевой разности хода. Для него порядок интерференции . Это центр интерференционной картины. При переходе к соседнему максимуму меняется на единицу и — на величину .Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами) называетсяшириной интерференционной полосы.Из формулы (2.5) или (2.6) легко получить:

.

Отсюда следует, что ширина интерференционной полосы определяется выражением:

(2.7)

Согласно формуле (2.7), расстояние между полосами растёт с уменьшением расстояния между щелями и с увеличением расстояния до экрана . При , сравнимом с , расстояние между полосами было бы одного порядка с , и составляло бы несколько десятка мкм. В этом случае отдельные полосы были бы совершенно неразличимы, поскольку разрешающая способность глаза ≈ 0,1мм, а длина волны света ≈ 0,5мкм, т.е. на три порядка меньше. Для того чтобы интерференционная картина стала отчётливой, необходимо соблюдение упоминавшегося выше условия .

Период, положение и контрастность интерференционных полос зависят от основных параметров источников излучения: их длины волны (или частоты), начальной фазы, соотношения амплитуд, а также от взаимного расположения источников. Проследим это влияние на модельных экспериментах.

Влияние расстояния между источниками излучения на интерференционную картину продемонстрировано на рис. 2.5.

Рис. 2.5. Влияние расстояния между источниками на ширину интерференционных полос: в случае (а) расстояние в два раза больше, чем в случае (б).

На этом рисунке полосы от двух точечных источников в области чередования тёмных и светлых участков (гребней и впадин волн) соответствуют максимумам интерференционной картины, а расходящиеся веером серые полосы — интерференционным минимумам. Как и следует из формулы для ширины интерференционной полосы (2.7), при сближении источников (рис. 2.5б) период интерференционной картины возрастает.

Изменение длины волны источников моделируется на рис. 2.6. При неизменном расстоянии между ними с увеличением длины волны (рис. 2.6б) ширина интерференционной полосы возрастает, чтобы набрать прежнюю разность хода, теперь нужно большее расстояние.

Рис. 2.6. Влияние длины волны на ширину интерференционных полос:

в случае (а) длина волны в два раза меньше, чем в случае (б).

Введём в рассмотрение угол — угол, под которым видны щели S1 и S2 из центра интерференционной картины. Из рис. 2.7 видно, что , поэтому формулу для ширины интерференционной полосы (2.7) можно переписать в виде:

. (2.8)

Рис. 2.7

Таким образом, ширина интерференционной полосы пропорциональна длине волны и обратно пропорциональна углу, под которым видны источники волн из центра интерференционной картины.

Ширина интерференционной полосы уменьшится

Распределение интенсивности

Рассмотрим идеализированный случай, когда два одинаковых источника и в опыте Юнга строго монохроматические. В интересующую нас точку экрана колебания от этих источников будут приходить практически с одинаковой амплитудой . Тогда согласно формуле (1.3)

, (2.9)

где — разность фаз. Последнее выражение записано, используя формулу половинного угла из тригонометрии .

Разность фаз согласно формуле (1.14) равна .

Поскольку интенсивность , из (2.8)получим:

, (2.10)

где — порядок интерференции.

Из формулы следует, что если интерференция наблюдается, то интенсивность в максимумах равна при значении , а в минимумах при . При отсутствии интерференции , так как

Рис. 2.8. Распределение интенсивности на интерференционной картине
от двойной щели в случае монохроматической волны.

Естественно, что показанное на рис. 2.8 идеализированное распределение интенсивности существенно отличается от реального. Эти отличия обусловлены: во-первых, степенью монохроматичности и степенью пространственной когерентности используемого света, и, во-вторых, дифракционными явлениями.

В случае белого света интерференционная картина от двойной щели представляет собой чередование тёмных и разноцветных полос, параллельных друг другу (Рис. 2.9.).

Центральная полоса или нулевой максимум ( ) белого цвета, поскольку соответствует нулевому сдвигу фаз для всех компонент белого света. Остальные максимумы разложены в спектр. Но, начиная со второго максимума, интерференционные полосы перекрываются и далее исчезают.

Рис. 2.9.

Появление разноцветных полос, очевидно, связано с тем, что условия интерференции (1.16 и 1.18) для различных частотных компонентов белого света соблюдаются в пространственно различных точках экрана ( и ). Чем больше длина волны, тем дальше от центра располагается максимум или минимум для данной длины волны.

Из формулы ширины интерференционной полосы (2.7) следует, что:

. (2.11)

Измерив, расстояние между полосами , а также расстояние от щелей до экрана и расстояние между центрами щелей можно вычислить . Именно из опытов по интерференции света впервые Юнгом были определены длины волн для световых лучей разного цвета.

Предыдущая12345678910111213141516Следующая

Дата добавления: 2015-01-21; просмотров: 8943;

ПОСМОТРЕТЬ ЕЩЕ:

Ширина интерференционной полосы

Из (2.5) следует, что в точке расположен максимум, соответствующий нулевой разности хода. Для него порядок интерференции . Это центр интерференционной картины. При переходе к соседнему максимуму меняется на единицу и — на величину .Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами) называетсяшириной интерференционной полосы.Из формулы (2.5) или (2.6) легко получить:

.

Отсюда следует, что ширина интерференционной полосы определяется выражением:

(2.7)

Согласно формуле (2.7), расстояние между полосами растёт с уменьшением расстояния между щелями и с увеличением расстояния до экрана . При , сравнимом с , расстояние между полосами было бы одного порядка с , и составляло бы несколько десятка мкм. В этом случае отдельные полосы были бы совершенно неразличимы, поскольку разрешающая способность глаза ≈ 0,1мм, а длина волны света ≈ 0,5мкм, т.е. на три порядка меньше. Для того чтобы интерференционная картина стала отчётливой, необходимо соблюдение упоминавшегося выше условия .

Период, положение и контрастность интерференционных полос зависят от основных параметров источников излучения: их длины волны (или частоты), начальной фазы, соотношения амплитуд, а также от взаимного расположения источников.

Проследим это влияние на модельных экспериментах.

Влияние расстояния между источниками излучения на интерференционную картину продемонстрировано на рис. 2.5.

Рис. 2.5. Влияние расстояния между источниками на ширину интерференционных полос: в случае (а) расстояние в два раза больше, чем в случае (б).

На этом рисунке полосы от двух точечных источников в области чередования тёмных и светлых участков (гребней и впадин волн) соответствуют максимумам интерференционной картины, а расходящиеся веером серые полосы — интерференционным минимумам. Как и следует из формулы для ширины интерференционной полосы (2.7), при сближении источников (рис. 2.5б) период интерференционной картины возрастает.

Изменение длины волны источников моделируется на рис. 2.6. При неизменном расстоянии между ними с увеличением длины волны (рис. 2.6б) ширина интерференционной полосы возрастает, чтобы набрать прежнюю разность хода, теперь нужно большее расстояние.

Рис. 2.6. Влияние длины волны на ширину интерференционных полос:

в случае (а) длина волны в два раза меньше, чем в случае (б).

Введём в рассмотрение угол — угол, под которым видны щели S1 и S2 из центра интерференционной картины. Из рис. 2.7 видно, что , поэтому формулу для ширины интерференционной полосы (2.7) можно переписать в виде:

. (2.8)

Рис. 2.7

Таким образом, ширина интерференционной полосы пропорциональна длине волны и обратно пропорциональна углу, под которым видны источники волн из центра интерференционной картины.

2.2. Распределение интенсивности

Рассмотрим идеализированный случай, когда два одинаковых источника и в опыте Юнга строго монохроматические. В интересующую нас точку экрана колебания от этих источников будут приходить практически с одинаковой амплитудой .

Ширина интерференционной полосы

Тогда согласно формуле (1.3)

, (2.9)

где — разность фаз. Последнее выражение записано, используя формулу половинного угла из тригонометрии .

Разность фаз согласно формуле (1.14) равна .

Поскольку интенсивность , из (2.8)получим:

, (2.10)

где — порядок интерференции.

Из формулы следует, что если интерференция наблюдается, то интенсивность в максимумах равна при значении , а в минимумах при . При отсутствии интерференции , так как

Рис. 2.8. Распределение интенсивности на интерференционной картине
от двойной щели в случае монохроматической волны.

Естественно, что показанное на рис. 2.8 идеализированное распределение интенсивности существенно отличается от реального. Эти отличия обусловлены: во-первых, степенью монохроматичности и степенью пространственной когерентности используемого света, и, во-вторых, дифракционными явлениями.

В случае белого света интерференционная картина от двойной щели представляет собой чередование тёмных и разноцветных полос, параллельных друг другу (Рис. 2.9.).

Центральная полоса или нулевой максимум ( ) белого цвета, поскольку соответствует нулевому сдвигу фаз для всех компонент белого света. Остальные максимумы разложены в спектр. Но, начиная со второго максимума, интерференционные полосы перекрываются и далее исчезают.

Рис. 2.9.

Появление разноцветных полос, очевидно, связано с тем, что условия интерференции (1.16 и 1.18) для различных частотных компонентов белого света соблюдаются в пространственно различных точках экрана ( и ). Чем больше длина волны, тем дальше от центра располагается максимум или минимум для данной длины волны.

Из формулы ширины интерференционной полосы (2.7) следует, что:

. (2.11)

Измерив, расстояние между полосами , а также расстояние от щелей до экрана и расстояние между центрами щелей можно вычислить . Именно из опытов по интерференции света впервые Юнгом были определены длины волн для световых лучей разного цвета.

Предыдущая12345678910111213141516Следующая

Дата добавления: 2015-01-21; просмотров: 8942;

ПОСМОТРЕТЬ ЕЩЕ:

Ширина полос интерференции

Поиск задач

Найти задачу можно, введя ее условие. Если с первого раза не нашли решение на нужное готовое задание, попробуте поиск по другим похожим ключевым фразам из ее условия

Решение задач  →  Задачи по физике с решениями

Как изменяется интерференционная картина на экране АВ (рис. 121), если:
а) не изменяя расстояния между источниками света, удалять их от экрана;
б) не изменяя расстояния до экрана, сближать источники света;
в) источники света будут испускать свет с меньшей длиной волны

Для просмотра изображения в полном размере нажмите на него

Для просмотра изображения в полном размере нажмите на него


Решение задачи 1092
(Рымкевич А.П. 10-11 класс)

Следующее >>
Расстояние S2C (рис. 121) больше расстояния S1C на 900 нм. Что будет в точке С, если источники имеют одинаковую интенсивность и излучают свет с частотой 5*10 Гц Два когерентных источника S1 и S2 (рис. 121) излучают монохроматический свет с длиной волны 600 нм. Определить, на каком расстоянии от точки О на экране будет первый максимум освещенности, если OD=4 м и S1S2=1 мм В установке для наблюдения колец Ньютона используется плосковыпуклая линза с радиусом кривизны 8,6 м. При освещении установки монохроматическим светом, падающим нормально на плоскую поверхность линзы, радиус четвертого темного кольца был равен 4,5 мм. Определить длину волны света, если наблюдение велось в отраженном свете Между двумя шлифованными стеклянными пластинами попал волос, вследствие чего образовался воздушный клин. Почему в отраженном свете можно наблюдать интерференционную картину

Добавить комментарий

Ваш e-mail не будет опубликован. Обязательные поля помечены *